Феромагнитен резонанс: Разлика между версии

Нека заедно с постоянното външно, намагнитващо до насищане поле <math>\mathbf{H_0}</math> на ферита се въздейства с линейно поляризирано СВЧ магнитно поле с амплитуда <math>h_m</math> в равнината <math>xy</math>. Последното предизвиква малки отклонения на магнитните моменти от тяхното равновесно положение, което довежда до изменение на намагнитеността, т.е. до поява на високочестотна съставка <math>M_h</math> на намагнитеността. Връзката между <math>M_h</math> и <math>h</math> определя магнитната възприемчивост на ферита. Линейното поляризирано поле <math>h</math> може да се представи като наслагване на кръгови поляризирани полета, въртящи се в противоположни посоки <math>0.5h_m</math>. Компонентата, която се върти по посока на прецесията на вектора <math>\mathbf{m}</math> е <math>h+</math>, а компонентата, която се върти в обратна посока <math>h-</math>. Спиновата система поглъща енергия от положителната компонента на полето. По този начин конуса на прецесия се увеличава след което ъгълът на прецесия остава постоянен, като се компенсират загубите във ферита чрез енергията, отдадена от положителната компонента <math>h+</math> на променливото магнитно поле. Аналогичен анализ показва, че подобно поглъщане на енергия от <math>h-</math> няма, тъй като вектора на въртящия момент <math>\mathbf{T}</math> сменя посоката си два пъти в течение на едно завъртане на <math>h-</math>. От казаното дотук следва, че намагнитената до насищане феритна среда се отнася различно спрямо СВЧ полета с противоположна кръгова поляризация, т.е. притежава различна магнитна проницаемост за <math>h+</math> и <math>h-</math>. СВЧ магнитна индукция и СВЧ магнитно поле във ферита за всяка компонента са свързани със съотношенията: