Уравнение на Шрьодингер: Разлика между версии
Изтрито е съдържание Добавено е съдържание
м r2.7.1) (Робот Промяна: el:Εξίσωση Σρέντινγκερ |
мРедакция без резюме |
||
Ред 8:
<math>i\hbar\frac{\partial\psi}{\partial t}=\widehat H(t)\psi\,,</math>
където <math>\widehat H(t)</math> е (евентуално) зависещия от времето <math>t</math> [[Оператор на Хамилтон|оператор на Хамилтон]] за дадената система. В случаите, когато потенциалът <math>V</math> не зависи явно от времето, енергията на системата е интеграл на движението и вълновата функция може да се представи като произведение на осцилиращ член <math>\exp(-i \frac{E}{\hbar}t)</math> (където <math>E</math> е енергията на системата), който не зависи от координатите и временезависима координатна част <math>\psi(\vec{r})</math>, която се намира като
<math>\widehat H \psi = E \psi</math>
Ред 31:
#Хипотезата на [[Вълни на дьо Бройл|дьо Бройл]] от 1924 г., съгласно която всяка частица може да бъде асоцирана с вълна, а също и че импулсът на частицата ''p'' е свързан с дължината на вълната ''λ'' (или [[вълново число|вълновото число]] ''k'') по следния начин:
#:<math>p = { h \over \lambda } = { h \over 2\pi } {2\pi \over \lambda} = \hbar k\;</math>
#:където <math>\lambda\,</math> е [[дължина на вълната|дължината на вълната]], а <math>k = 2\pi / \lambda\;</math> — нейното [[вълново число]].
#:Изразявайки '''p''' и '''k''' като [[вектор]]и, имаме
#:<math>\mathbf{p} =\hbar \mathbf{k}\;.</math>
| |||