Статистика на Бозе-Айнщайн: Разлика между версии
Изтрито е съдържание Добавено е съдържание
Редакция без резюме |
м без интервал; козметични промени |
||
Ред 1:
{{статистическа физика|отворена тема=3}}
'''Статистиката на Бозе—Айнщайн''' описва разпределението на частиците между [[квантово състояние|квантовите състояния]] на система от невзаимодействащи неразличими [[бозони]].
[[Вълнова функция|Вълновата функция]] на система от бозони е симетрична относно размяната на частици. Поради тази симетрия бозоните не се подчиняват на [[Принцип на Паули|принципа на Паули]]: в дадено квантово състояние може да има неограничен брой бозони от един и същи вид.
Ред 10:
:<math> \overline{n_k} = \frac{1}{e^{(\epsilon_k-\mu)/k_BT}-1}</math>,
където <math>\epsilon_k</math> e енергията на квантовото състояние,
Понеже неравенството <math>\overline{n_k}\ge 0</math> трябва да е изпълнено за всички <math>k</math>, включително за основното състояние, стойността на химичния потенциал трябва да е по-малка от енергията <math>\epsilon_0</math> на основното състояние на системата:
:<math>\mu < \epsilon_0</math>.
Ред 20:
:<math>\mu < 0</math>.
За сравнение, химичният потенциал на газ на Ферми може да бъде както положителен, така и отрицателен, а при Болцманов газ е силно отрицателен.
От формулата за <math> \overline{n_k}</math> е видно, че с намаляване на температурата все повече частици попадат в основното състояние. При достатъчно ниска температура почти всички частици се намират в основното състояние ([[Бозе-Айнщайнов кондензат|
== Източници ==
{{reflist}}
[[Категория:Статистическа механика]]
[[Категория:Квантова механика]]
| |||