Статистическа механика: Разлика между версии

 

== Основен принцип на статистическата механика ==

Основния принцип на статистическата механика гласи:

: ''Дадена изолирана система в [[Термодинамично равновесие|равновесие]] може да бъде намерена във всяко едно от възможните си [[микросъстояние|микросъстояния]] с еднаква вероятност ''

 

== Микроканонично разпределение ==

Микроканоничното множество се отнася за затворена система, за каквато важи и [[Втори принцип на термодинамиката|втория принцип на термодинамиката]]. Ентропията на такава система може само да нараства, а когато ентропията е в максимум, термодинамичната система е в равновесие. Енергията на затворена система е константа — E, а за системата са достъпни само тези микросъстояния, в които енергията на системата би била равна на E. Нека обозначим с Ω(E) тези микросъстояния, които са достъпни за система с енергия E. Тогава ентропията на системата се изразява с:

:<math>S=k_B \ln\Omega</math>, където S е ентропията, а k_B – [[Константа на Болцман|константата на Болцман]].

 

== Канонично разпределение ==

С идеята за канонично разпределение може да се изведе вероятността <math>P_i \ </math> дадена макроскопична система да е в [[термично равновесие]], при положение, че се намира в произволно кое да е микросъстояние с енергия <math>E_i \ </math>. Тази вероятност се изчислява според разпределението на Болцман:

 

 

== Голямо канонично разпределение ==

Ако разглежданата система не е затворена, броят частици не е постоянен с времето, трябва да разглеждаме [[химичен потенциал|химични потенциали]], а вместо каноничното разпределение трябва да се използва голямото канонично разпределение: